Давление под искривленной поверхностью жидкости
ЯНГДЮМХЕ ДНЙСЛЕМРНБ НМКЮИМ
дНЙСЛЕМРШ Х АКЮМЙХ НМКЮИМ

нАЯКЕДНБЮРЭ

Администрация
Механический Электроника автомобиль
биологии
география
дом в саду
история
литература
маркетинг
математике
медицина
музыка
образование
психология
разное
художественная культура
экономика





















































Давление под искривленной поверхностью жидкости

Механический Электроника



Отправить его в другом документе Tab для Yahoo книги - конечно, эссе, очерк Hits: 1681



ДРУГИЕ ДОКУМЕНТЫ

СТРУКТУРА И ФУНКЦИИ АВТОМАТИКИ ПРЕДОТВРАЩЕНИЯ НАРУШЕНИЯ УСТОЙЧИВОСТИ
Популяpные спутники и каналы
Поток вектора магнитной индукции. Теорема Гаусса для поля В
ТЕХНИЧЕСКОЕ ОБСЛУЖИВАНИЕ МОТОЦИКЛОВ
Сегнетоэлектрики
ИЗМЕРЕНИЕ РАСХОДА И КОЛИЧЕСТВА ЖИДКОСТЕЙ И ГАЗОВ С ПОМОЩЬЮ СТАНДАРТНЫХ СУЖАЮЩИХ УСТРОЙСТВ
Интервал между событиями
Уравнение Эйнштейна для внешнего фотоэффекта. Экспериментальное подтверждение квантовых свойств света
УСТРОЙСТВО ЗАЩИТЫ ВЫХОДНЫХ КАСКАДОВ ОТ ПЕРЕГРУЗОК
Описание построения модели звена гусеницы.
 

Давление под искривленной поверхностью 919c21jj ; жидкости

Если поверхность жидкости не плоская, а искривленная, то она оказывает на жидкость избыточное (добавочное) давление. Это давление, обусловленное силами поверхност╜ного натяжения, для выпуклой поверхности положительно, а для вогнутой поверх╜ности ≈ отрицательно.

Для расчета избыточного давления предположим, что свободная поверхность жидкости имеет форму сферы радиуса R, от которой мысленно отсечен шаровой сегмент, опирающийся на окружность радиуса r=Rsina (рис. 100). На каждый бес╜конечно малый элемент длины Dl этого контура действует сила поверхностного натяжения DF = s Dl, касательная к поверхности сферы. Разложив DF на два компонента (DF1 и DF2), видим, что геометрическая сумма сил DF2 равна нулю, так как эти силы на противоположных сторонах контура направлены в обратные стороны и взаимно уравновешиваются. Поэтому равнодействующая сил поверхностного натяжения, дей╜ствующих на вырезанный сегмент, направлена перпендикулярно плоскости сечения внутрь жидкости и равна алгебраической сумме составляющих DF1:

Разделив эту силу на площадь основания сегмента pr2, вычислим избыточное давление на жидкость, создаваемое силами поверхностного натяжения и обусловленное кривиз╜ной поверхности:

══════════════════════════════════════════════════════ (68.1)

Если поверхность жидкости вогнутая, то можно доказать, что результирующая сила поверхностного натяжения направлена из жидкости и равна

════════════════════════════════════════════════════════════════ (68.2)

Следовательно, давление внутри жидкости под вогнутой поверхностью 919c21jj ; меньше, чем в газе, на величину Dp.

Формулы (68.1) и (68.2) являются частным случаем формулы Лапласа,* опре╜деляющей избыточное давление для произвольной поверхности жидкости двоякой кривизны:

═ ═════════════════════════════════════════════════════════════════════ ═══════════════════════════════════════════════════════ (68.3)

где R1 и R2 радиусы кривизны двух любых взаимно перпендикулярных нормальных═ сечений поверхности жидкости в дайной точке. Радиус кривизны положителен, если центр кривизны соответствующего сечения находится внутри жидкости, и отрицателен, если центр кривизны находится вне жидкости.

*П. Лаплас (1749≈1827) ≈ французский ученый.

Для сферической искривленной поверхности (R1=R2=R) выражение (68.3) перехо╜дит в (68.1), для цилиндрической (R1=R и R2=╔) ≈ избыточное давление

В случае плоской поверхности (R1=R2=╔) силы поверхностного натяжения избыточного давления не создают.